高等数学基础知识点归纳

1、集合的概念

一般地我们把研究对象统称为元素，把一些元素组成的总体叫集合（简称集）。集合具有确定性（给 定集合的元素必须是确定的）和互异性（给定集合中的元素是互不相同的）。比如“身材较高的人”不能 构成集合，因为它的元素不是确定的。

⑴、全体非负整数组成的集合叫做非负整数集（或自然数集）。记作N ⑵、所有正整数组成的集合叫做正整数集，记作N+。 ⑶、全体整数组成的集合叫做整数集，记作Z。 ⑷、全体有理数组成的集合叫做有理数集，记作Q。 ⑸、全体实数组成的集合叫做实数集，记作R。

集合的表示方法

⑴、列举法：把集合的元素一一列举出来，并用“｛｝”括起来表示集合 ⑵、描述法：用集合所有元素的共同特征来表示集合

集合间的基本关系

⑴、子集：一般地，对于两个集合A、B，如果集合A 中的任意一个元素都是集合B 的元素，我们就 说A、B 有包含关系，称集合A 为集合B 的子集，记作A ⊂B。

⑵、相等：如何集合A 是集合B 的子集，且集合B 是集合A 的子集，此时集合A 中的元素与集合B 中 的元素完全一样，因此集合A 与集合B 相等，记作A＝B。

⑶、真子集：如何集合A 是集合B 的子集，但存在一个元素属于B 但不属于A，我们称集合A 是集合 B 的真子集，记作A。

⑷、空集：我们把不含任何元素的集合叫做空集。记作，并规定，空集是任何集合的子集。 ⑸、由上述集合之间的基本关系，可以得到下面的结论： ①、任何一个集合是它本身的子集。

②、对于集合A、B、C，如果A 是B 的子集，B 是C 的子集，则A 是C 的子集。 ③、我们可以把相等的集合叫做“等集”，这样的话子集包括“真子集”和“等集”。

集合的基本运算

⑴、并集：一般地，由所有属于集合A 或属于集合B 的元素组成的集合称为A 与B 的并集。记作A ∪B。（在求并集时，它们的公共元素在并集中只能出现一次。） 即A∪B＝｛x|x∈A，或x∈B｝。

⑵、交集：一般地，由所有属于集合A 且属于集合B 的元素组成的集合称为A 与B 的交集。记作A ∩B。

即A∩B＝｛x|x∈A，且x∈B｝。

⑶、全集：一般地，如果一个集合含有我们所研究问题中所涉及的所有元素，那么就称这个集合为全集。 通常记作U。

⑷、补集：对于一个集合A，由全集U 中不属于集合A 的所有元素组成的集合称为集合A 相对于全集U

的补集。简称为集合A 的补集，记作CUA。 即CUA＝｛x|x∈U，且x 不属于A｝。 ⑸、运算公式：交换律：A∪B=B∪A A∩B=B∩A 结合律：（A∪B)∪C=A∪(B∪C) (A∩B)∩C=A∩(B∩C） 分配律：（A∪B)∩C=（A∩C）∪（B∩C) （A∩B)∪C=（A∪C）∩（B∪C) 对偶律：CU（A∪B)=CUA∩CUB CU（A∩B)=CUA∪CUB 集合中元素的个数

⑴、有限集：我们把含有有限个元素的集合叫做有限集，含有无限个元素的集合叫做无限集。 ⑵、用card 来表示有限集中元素的个数。例如A＝｛a,b,c｝，则card(A)=3。 ⑶、一般地，对任意两个集合A、B，有 card(A)+card(B)=card(A∪B)+card(A∩B)

2、常量与变量

⑴、变量的定义：我们在观察某一现象的过程时，常常会遇到各种不同的量，其中有的量在过程中不起变化， 我们把其称之为常量；有的量在过程中是变化的，也就是可以取不同的数值，我们则把其 称 之为变量。

⑵、变量的表示：如果变量的变化是连续的，则常用区间来表示其变化范围。在数轴上来说，区间是指介于 某两点之间的线段上点的全体。

以上我们所述的都是有限区间，除此之外，还有无限区间 [a，+∞)：表示不小于a 的实数的全体，也可记为：a≤x＜+∞； (-∞，b)：表示小于b 的实数的全体，也可记为：-∞＜x＜b； (-∞，+∞)：表示全体实数，也可记为：-∞＜x＜+∞

注：其中-∞和+∞，分别读作\"负无穷大\"和\"正无穷大\它们不是数,仅仅是记号。

⑶、邻域：设α与δ是两个实数，且δ＞0.满足不等式│x-α│＜δ的实数x 的全体称为点α的δ邻域，点 α称为此邻域的中心，δ称为此邻域的半径。

3、函数

⑴、函数的定义：如果当变量x 在其变化范围内任意取定一个数值时，量y 按照一定的法则f 总有确 定的数值与它对应，则称y 是x 的函数。变量x 的变化范围叫做这个函数的定义域。通 常x 叫做自变量，y叫做函数值（或因变量），变量y 的变化范围叫做这个函数的值域。 注：为了表明y 是x 的函数，我们用记号y=f(x)、y=F(x)等等来表示。这里的字母\"f\"、\"F\"表示y 与x 之 间的对应法则即函数关系,它们是可以任意采用不同的字母来表示的。如果自变量在定义域内任取一个确 定的值时，函数只有一个确定的值和它对应，这种函数叫做单值函数，否则叫做多值函数。这里我们只 讨论单值函数。 ⑵、函数相等

由函数的定义可知，一个函数的构成要素为：定义域、对应关系和值域。由于值域是由定义域和对应 关系决定的，所以，如果两个函数的定义域和对应关系完全一致，我们就称两个函数相等。 3、函数的简单性态

⑴、函数的有界性：如果对属于某一区间I 的所有x 值总有│f(x)│≤M 成立，其中M 是一个与x 无关

的常数，那么我们就称f(x)在区间I 有界，否则便称无界。 注：一个函数，如果在其整个定义域内有界，则称为有界函数。

函数的有界性，单调性应与相关点集I联系起来，离开了点集I。这些概念是没有任何意义的。 ⑵、函数的单调性：如果函数在定义域区间(a,b)内随着x 增大而增大，即：对于(a,b)内任意两点x1 及x2，当x1＜x2时，有 如果函数

f(x1)f(x2)，则称函数f(x)在区间(a,b)内是单调增加的。

1

f(x)在定义域区间(a,b)内随着x 增大而减小，即：对于(a,b)内任意两点x

及x2，当x1＜x2 时，有

f(x1)f(x2)，则称函数f(x)在区间(a,b)内是单调减小的。

⑶、函数的奇偶性 如果函数

f(x)对于定义域内的任意x 都满足f(x)f(x)，则f(x)叫做偶函数；如果函数对于定

义域内的任意x 都满足

f(x)f(x)，则f(x)叫做奇函数。

注：偶函数的图形关于y 轴对称，奇函数的图形关于原点对称。 奇偶函数的定义域必关于原点对称。 ⑷、函数的周期性 设函数

f(x)的定义域为I。若存在T0，对任意的xI，都使得f(xT)f(x)(xTI)，则称

f(x)为周期函数，称T为其周期。

注：我们说的周期函数的周期是指最小正周期。

周期函数的定义域必是无限的点集，但也不能说是全体实数，如

ytanx的定义域为（-∞，+∞）。且

xk ππ/2(k=0,1,2....)

A.奇函数+奇函数=奇函数 B.偶函数+偶函数=偶函数 C.奇函数·偶函数=奇函数 D.奇函数·奇函数=偶函数 E偶函数·偶函数=偶函数 若

f(x)以T为最小正周期，则f(x)以

T(0)为最小正周期

4、反函数

⑴、反函数的定义：若由函数

则称x(y)是yf(x)的反函数，yf(x)yf(x)得到x(y)，

为直接函数，反函数也可记为注：

yf1(x)

f1[f(x)]f[f1(x)]x

⑵、反函数的存在定理：若在(a，b)上严格增(减)，其值域为R，则它的反函数必然在R 上确定，且严格增(减). 例题：yx2，其定义域为(-∞,+∞)，值域为[0,+∞).对于y 取定的非负值,可求得xy .若我们

不加条件，由y 的值就不能唯一确定x 的值，也就是在区间(-∞,+∞)上，函数不是严格增(减)，故其没有反 函数。如果我们加上条件，要求x≥0，则对y≥0、x= 就是要求下严格增(减).

⑶、反函数的性质：在同一坐标平面内， 与的图形是关于直线y=x 对称的。 例题：函数

yx2在要求x≥0 时的反函数。即是：函数在此

y2x与函数ylog2x互为反函数，则它们的图形在同一直角坐标系中是关于直线

yx对称的。如右图所示：

5、复合函数

复合函数的定义：若y 是u 的函数： 值的全部或部分在 函数是由函数

yf(u) ，而u 又是x 的函数：u(x) ，且(x)的函数

那么，y 通过u 的联系也是x 的函数，我们称后一 个 f(u)的定义域内，

yf(u)及u(x)复合而成的函数，简称复合函数，记作

yf[(u)]，其中u 叫做中间变量。

注：并不是任意两个函数就能复合；复合函数还可以由更多函数构成。

例题：函数与函数是不能复合成一个函数的因为对于的定义域(-∞,+∞)中的任何x 值所对应的u 值（都大 于或等于2），使

yarcsinu都没有定义。

6、初等函数

⑴、基本初等函数：我们最常用的有五种基本初等函数，分别是：指数函数、对数函数、幂函数、三 角函数及反三角函数。下面我们用表格来把它们总结一下：

⑵、初等函数：由基本初等函数与常数经过有限次的有理运算及有限次的函数复合所产生并且能用一 个解析式表出的函数称为初等函数.

注：初等函数必须能用一个式子表示，不能用一个式子表示的函数不能称为初等函数，故分段函数一般不能 叫初等函数

7、数列的极限

⑴、数列的极限：设{xn}为一数列，如果存在常熟a，对于任意给定的正数ε(不论其多么小)，总存在正整数N，使得当nN时，不等式a，记为limxna都成立，那么就称常数a是数列{xn}的极限，或者称数列收敛于

nxna或xna(n)

注：此定义中的正数ε只有任意给定，不等式才能表达出与a 无限接近的意思。且定义中的正整数N 与任意 给定的正数ε是有关的，它是随着ε的给定而选定的。在利用数列极限定义证明某个数列是否存在极限 时，重要的是对于任意给定的正数，只要能够指出定义中所说的这种正整数N确实存在，但没有必

要去求最小的N。如果知道 个量小于时，xnxna小于某个量（这个量是n的一个函数），那么当这

就可以采用这种方法。 a当然也成立若令这个量小于来定出N比较方便的话，

⑵、数列的有界性：对于数列，若存在着正数M，使得一切都满足不等式│ │≤M，则称数 列是有界的，若正数M 不存在，则可说数列是无界的。 ⑶、收敛数列的几个重要性质：

A.极限的唯一性：如果数列{xn}收敛，那么它的极限唯一。（根据极限的定义用反证法证明）

B.有界性：如果数列{xn}收敛，那么它一定有界。

注：数列收敛是数列有界的充分非必要条件。即数列收敛，一定有界，但数列有界不一定收敛。 例：数列1，-1，1，-1，…，(-1)，… 是有界的，但它是发散的。 C.保号性：如果limnxna且a0（或a0）那么存在正整数N0，当nN时，都有xn0（或

xn0）

推论：如果数列{xn}从某项起有xn a0）

注：即使从某项起有xn0（或xn0），且 lim an0（或xn0），且limxna，那么a0（或

nxna，那么a不一定一定为a0，也有可能

0。

D.收敛数列与子数列的关系：如果数列{xn}收敛于a，那么它的任一子数列也收敛，且极限是a。 如果数列{xn}有俩个子数列收敛于不同的极限，那么数列{xn}是发 散的。 ⑷.数列存在的充分必要条件：limnxnalimx2nlimx2n1a

nn 其任一子数列的极限都为a

8、函数的极限

前面我们学习了数列的极限，已经知道数列可看作一类特殊的函数，即自变量取n→∞内的正整数， 若自变量不再限于正整数的顺序，而是连续变化的，就成了函数。下面我们来学习函数的极限.

函数的极值有两种情况：a)：自变量无限增大；b)：自变量无限接近某一定点x0下面我们结合着数列的极限来学习一下函数极限的概念! ⑴、函数的极限(分两种情况) a):自变量趋向无穷大时函数的极限

定义：设函数总存在着正数

f(x)当x大于某一正数时有定义，若存在常数

A，对于任意给定的正数ε(不论其多么小)，

X，使得当x满足不等式xX时，对应的函数值f(x)都满足不等式

xf(x)A，那么常数A就叫做函数f(x)当x时的极限，记作limf(x)A或f(x)A

（当x）

注：x(x)时

f(x)的极限定义只需要将以上定义中的xX改为xX（或xX）即可。

下面我们用表格把函数的极限与数列的极限对比一下：

b):自变量趋向有限值时函数的极限 定义：设函数

f(x)在点x0的某一去心邻域内有定义，若存在常数A，对于任意给定的正数ε(不论其多

么小)，总存在着正数，使得当x满足不等式0xx0时，对应的函数值f(x)都满足不等式

0limf(x)A或f(x)A f(x)A，那么常数A就叫做函数f(x)当xx0时的极限，记作xx（当xx0）

x0时f(x)以A为

注：在定义中只要求在去心邻域内不等式成立，不要求在x0点此不等式成立，意味着x极限与

f(x)在x0点是否有定义即使有定义函数值等于什么无关。

自己参考数列极限引生函数的左右极限概念。

注： x

x0 时函数极限存在的充要条件：

00xx0limf(x)Alimf(x)limf(x)A

xxxx有些时候，我们要用此极限的定义来证明函数的极限为A，其证明方法是怎样的呢？ a):先任取ε＞0； b):写出不等式

f(x)A；

c):解不等式能否得出去心邻域0xx0，若能；

时， f(x)A成立，因此

xx0d): 则对于任给的ε＞0 ，总能找出δ，当0xx0 ⑵、函数的极限的性质

limf(x)A

参考数列极限的重要性质：唯一性，局部有界性，局部保号性 ⑶、函数极限与数列极限的关系 如果极限

xx0limf(x)存在，{xn}为函数f(x)的定义域内任一收敛于x0的数列，且满足：xnx0，那么相

f(x)}必收敛，且limf(xn)limf(x)。

nx0xx0应的函数值数列{

9、无穷小与无穷大 无穷大量：设有函数yf(x) ，在x=x

0

的去心邻域内有定义，对于任意给定的正数N(一个任意大

的数)，总可找到正数δ，当0xx0记为：

时，f(x)N 成立，则称函数当xx0时为无穷大量。

xx0limf(x) （表示为无穷大量，实际它是没有极限的）

yf(x) ，当x 充分大时有定义，对于任意

同样我们可以给出当x→∞时， 无穷大的定义：设有函数给定的正数N(一个任意大的数)，总可以找到正数M，当无穷大量，记为：limxM时， f(x)N成立，则称函数当x→∞时是

xf(x)

无穷小量：以0为极限的变量叫无穷小量。（定义参照无穷大）

注意：无穷大量与无穷小量都是一个变化不定的量，不是常量，只有0 可作为无穷小量的唯一常量。无穷大量与无穷小量的区别是：前者无界，后者有界，前者发散，后者收敛于0. 无穷小的运算性质

A.有限个无穷小的和也是无穷小 B.有限个无穷小的乘积也是无穷小 C.有界函数与无穷小的乘积是无穷小

D.常数与无穷小的乘积是无穷小 极限与无穷小的关系：趋势下的无穷小量。

无穷小的比较：通过前面的学习我们已经知道，两个无穷小量的和、差及乘积仍旧是无穷小.那么两个无穷小量的商会是怎样的呢？好！接下来我们就来解决这个问题，这就是我们要学的两个无穷小量的比较。 定义：设α，β都是时的无穷小量，且β在x0 的去心邻域内不为零， a)：如果limf(x)Af(x)A，其中是在与f(x)A时自变量的同一变化

xx00，则称是的高阶无穷小或β是α的低阶无穷小，记作o()； b)：如果limxx0c0，则称和是同阶无穷小； 1，则称和是等价无穷小，记作：∽(与等价)；

c)：如果limxx0d)：如果limxx0c0,k0，则称是关于的k阶无穷小 k注：a.无穷小比较中的和必须是在自变量相同变化趋势下的无穷小量.

b.无穷小的比较只是定性的，即只有阶的高低之别，没有数量上的关系 C.不是任何无穷小量都能比较其阶的高低 如：当x时，sinxx2，1x2都是无穷小量，但limlimsinx不存在，不能比较其阶的

xx高低

等价无穷小的性质

'A.设∽，∽且lim''''lim' 存在，则.lim注：这个性质表明：求两个无穷小之比的极限时，分子及分母都可用等价无穷小来代替，因此我们可以利用这个性质来简化求极限问题，但是做无穷小变换时必须分子或分母整体替换，不能分子或分母分项替换。 B.与是等价无穷小的充分必要条件为：C.常用的等价无穷小有：当x0时 (1x)o()

1∽x loga(1x)∽

11x 1cosx∽x2 ex1∽x

2lnax)∽arctanx x1∽xln{0且1}

sinx∽tanx∽arcsinx∽x∽ln(1 无穷大与无穷小的关系 在自变量的同一变化过程中，如果

f(x)是无穷大，则

1为无穷下；如果f(x)是无穷小且f(x)0,f(x)则

1为无穷大。 f(x)

10、函数极限的运算法则

⑴、函数极限的运算规则 若已知xx0(或x)时，f(x)A,g(x)B

则 lim(fxx0(x)g(x))AB

xx0lim(f(x)g(x)AB

f(x)A,(B0） g(x)B limxx0推论：如果lim 如果limf(x)存在，而c为常数,则lim[cf(x)]climf(x) f(x)存在，而n为正整数，则lim[f(x)]n[limf(x)]n

注：数列极限也有同样的运算性质。 复合函数的极限的运算法则 设函数

yf[g(x)]是由函数ug(x)与函数yf(u)复合而成，f[g(x)]在点x0的某去心领域内有

xx0定义，若

limg(x)u0,limf(u)A，且存在00，当xU(x0,0)时，有g(x)u0，则

uu0xx0

limf[g(x)]limf(u)A

uu0 ⑵极限存在准则 准则一：如果数列{xn}，{

yn}，{zn}满足下列条件

A.从某项起，即存在nN，当nn0时，有B.limynxnzn

nyna,limzna

n那么数列{xn}的极限存在，且lim注：此准则也就是夹逼准则.

nxna

准则二：单调有界的函数必有极限. 注：有极限的函数不一定单调有界

两个准则都可以推广到函数的极限，但要注意使用的条件。 ⑶、两个重要的极限

sinx1lim1 lim(1x)xe或lim(1)xe

x0x0xxx注：我们要记住这两个重要的极限，在今后的解题中会经常用到它们。 例题：求lim(1x12x) xx，则x2t，因为xt 22x12t1则lim(1)lim(1)lim[(1)t]2e2 xttxtt解答：令t注：解此类型的题时，一定要注意代换后的变量的趋势，像x⑷.关于极限的几个重要结论 A.lim时，若用t代换

1，则t0。 xq1qn{ n0q1nB.limC.limnna1 (a0) n1

nn1nnma0xa1xana0D.lim{nm （其中a00,b00） nbxmbxm1bb01m00nm11、函数的一重要性质——连续性

在自然界中有许多现象，如气温的变化，植物的生长等都是连续地变化着的.这种现象在函数关系上的 反映，就是函数的连续性

在定义函数的连续性之前我们先来学习一个概念——增量 设变量x从它的一个初值x1变到终值x2，终值与初值的差x2x1就叫做变量x 的增量，记为：x即：

xx2x1增量x 可正可负.

我们再来看一个例子：函数时，函数

yf(x)在点x0的邻域内有定义，当自变量x在领域内从x0变到x0x

y相应地从f(x0)变到f(x0x)，其对应的增量为：yf(x0x)f(x0)

这个关系式的几何解释如下图：

现在我们可对连续性的概念这样描述：如果当x趋向于零时，函数y 对应的增量y也趋向于零，即：

x0limy0，那么就称函数yf(x)在点x0处连续。

函数连续性的定义： 设函数

yf(x)在点x0的某个邻域内有定义，如果有limf(x)f(x0)称函数yf(x)在点

xx0x0

处连续，且称x0为函数的的连续点.

下面我们结合着函数左、右极限的概念再来学习一下函数左、右连续的概念：设函数在区间(a,b] 内有定义，如果左极限

xb0limf(x)存在且等于f(b)，即：limf(x)f(b)，那么我们就称函数

xb0f(x)在点b左连续.设函数f(x)在区间[a,b)内有定义，如果右极限limf(x)存在且等于f(a)，即：

xa0xa0limf(x)f(a)，那末我们就称函数在点a 右连续.

一个函数在开区间(a,b)内每点连续,则为在(a,b)连续，若又在a 点右连续，b 点左连续，则在闭区间[a， b]连续，如果在整个定义域内连续，则称为连续函数。

注：一个函数若在定义域内某一点左、右都连续，则称函数在此点连续，否则在此点不连续. 注：连续函数图形是一条连续而不间断的曲线。

通过上面的学习我们已经知道函数的连续性了，同时我们可以想到若函数在某一点要是不连续会出现 什么情形呢？接着我们就来学习这个问题：函数的间断点 函数的间断点

定义：我们把不满足函数连续性的点称之为间断点. 它包括三种情形： a)：

f(x) 在x0无定义；

x0时无极限；

x0时有极限但不等于f(x0)；

b)： 在xc)： 在x下面我们通过例题来学习一下间断点的类型： 例1： 正切函数

ytanx在x2处没有定义，所以点x2是函数

ytanx的间断点，因

limtanx，我们就称xx2为函数

ytanx的无穷间断点；

2例2：函数们就称点xysin1在点x0处没有定义；故当x0时，函数值在-1 与+1 之间变动无限多次，我 x0叫做函数的振荡间断点；

x1,x0f(x){0,x0当x0 时，左极限limf(x)1，右极限limf(x)1，从

x0x0x1,x0例3：函数

这我们可以看出函数左、右极限虽然都存在，但不相等，故函数在点x在点x何图形表示出来如下:

0是不存在极限。我们还可以发现

0时，函数值产生跳跃现象，为此我们把这种间断点称为跳跃间断点；我们把上述三种间断点用几

x21例4：函数y在点x1没有定义，所以函数在点x1为不连续。但这里

x1x21limlim(x1)2，如果补充定义：令x1时y2，则所给函数在x1成为连续。所以x1x1x1x1称为该函数的可去间断点。 间断点的分类

我们通常把间断点分成两类：如果x0是函数

f(x)的间断点，且其左、右极限都存在，我们把x0称为

函数的第一类间断点；不是第一类间断点的任何间断点，称为第二类间断点.第一类间断点中，左、右极限相等者称为可去间断点，不相等者称为跳跃间断点，无穷间断点和振荡间断点显然是第二类间断点。

连续函数的性质及初等函数的连续性 连续函数的性质

a)：连续函数的和，差，积，商（分母的函数值不等于0）是连续的 b)：复合函数的连续性：若函数u(x)在x0点连续，函数yf(u)在u0(x0)点连续，则复合函数

yf[(x)]在x0点连续；

c)：反函数的连续性：若函数表现相同的单调性且连续； 初等函数的连续性

通过前面我们所学的概念和性质，我们可得出以下结论：基本初等函数在它们的定义域内都是连续的（基本初等函数包括幂函数，指数函数，对数函数，三角函数，反三角函数）；一切初等函数（基本初等函数经过有限次四则运算及有限次复合后所构成的函数类）在其定义区间内也都是连续的. 注：初等函数在其定义域内不一定连续，如

yf(x)在区间I上单调且连续，那么其反函数

yf1(x)在相应的区间上

f(x)cosx1的定义域为x2k(k0,1,2,)，

它在定义域内的任一点都不连续。初等函数只有其定义域构成区间，则其在定义区间内连续。

闭区间上连续函数的性质 A.定理1（最值定理）：若函数

f(x)在a,b上连续，则它在a,b上必有最大值和最小值。

B.定理2（零点定理）：若函数有一点，使

f(x)在a,b上连续，且f(a)与f(b)异号，那么在开区间a,b内至少

f()0

f(x)在a,b上连续，且在这区间的端点取不同的函数值f(a)A，

C.定理3（介值定理）：若函数

f(b)B，那么，对于A与B之间的任意一个数C，在开区间a,b内至少有一点，使得f()C

闭区间上的连续函数则是在其连续区间的左端点右连续，右端点左连续.对于闭区间上的连续函数有几 条重要的性质，下面我们来学习一下：

推论： 在闭区间连续的函数必取得介于最大值M与最小值m之间的任何值。

第二讲 导数与微分

1、导数的概念

导数的定义：设函数

当自变量x 在x0处有增量x（点x0xyf(x)在点x0的某一邻域内有定义，

仍在该邻域内)时，相应地函数取得增量y限存在，则称函数

f(x0x)f(x0)，若y 与x之比当x0 时极

yf(x)在点x0处可导，并称这个极限值为函数yf(x)在点x0处的导数。记为：

f'(x0)，即：

f(x0x)f(x0)ydydf(x)' 还可记为：y|xx，或||xx0 limxx0x0xx0dx0dxxy 注：因变量增量与自变量增量之比是因变量y在以x0和x0x为端点的区间上的平均变化率。而导

xf'(x0)lim数

f'(x0)则是因变量y在点x0处的变化率，它反映了因变量随自变量的变化而变化的快慢程度。

函数

f(x)在点x0处存在导数简称函数在点x

0

处可导，否则不可导。若函数

f(x)在区间(a,b)内每一点

都可导，就称函数

f(x)在区间(a,b)内可导。这时函数yf(x)对于区间(a,b)内的每一个确定的x 值，

都对应着一个确定的导数，这就构成一个新的函数，我们就称这个函数为原来函数

yf(x)的导函数。记作

y'，f'(x)，

dydf(x)或dxdx

极限，因此我们可以给出左、右导数的概念。

左、右导数：前面我们有了左、右极限的概念，导数是差商

的

若极限

x0limyy存在，我们就称它为函数yf(x)在xx0处的左导数。若极限lim存在，我们就

x0xx称它为函数

yf(x)在xx0处的右导数。

f(x)在开区间(a,b)内可导。且f'(a)及f'(b)都存在，就说f(x)在闭区间[a,b]上可

注：如果函数导。 注：函数

yf(x)在x0处的左右导数存在且相等是函数yf(x)在x0处的可导的充分必要条件。

注：函数在x0点可导，不能保证函数在x0点的邻域内可导，如

在x0处可导且f(x){0,xCuQx2,xQf'(0)0，但x0时它不可导。

导数的几何意义：函数

'yf(x)在点x0处的导数f(x0)在几何上表示曲线yf(x)在点

'M(x0,f(x0))处的切线的斜率，即f(x0)tan，其中是切线的倾角。

注：函数

yf(x)在某点处的导数为无穷大，即导数不存在，不代表在该点没有切线，可能在该点有垂

直于x轴的切线 注：曲线

yf(x)在点M(x0,y0)处的切线方程为：yy0f'(x0)(xx0)

yy01(xx0)

f'(x0) 法线方程为：

函数可导性与连续性的关系：如果函数某点连续却不一定在该点可导。 例：函数

yf(x)在点x处可导，则函数在该点必连续，但是一个函数在

yf(x)3x在区间(,)内连续，但在x0处不可导。

函数的和、差、积、商求导法则 如果函数uu(x)及vv(x)都在点x具有导数。那么它们的和、差、积、商（除分母为零的点外）都在点

x具有导数。且

（1）.[u(x)v(x)]（2）.[u(x)v(x)]''u'(x)v'(x);

u'(x)v(x)u(x)v'(x);

u(x)'u'(x)v(x)u(x)v'(x)[](v(x)0);（3）.v(x) v2(x)注：函数的和、差、积、商、复合函数可导，不能保证它们各自可导。 例：f0,xQ1,xQ,g(x){时，f(x)g(x)1,f(x)g(x)0,f[g(x)]0都(x){1,xCuQ0,xCuQf(x)及g(x)在任一点都不可导。

可导，但

复合函数的求导法则

在学习此法则之前我们先来看一个例子!

例：求(sin2x) 解：由于(sin'x)'cosx，故(sin2x)'cos2x

这个解答是错误的，正确的解答应该如下：

(sin2x)'(2sinxcosx)'2[(sinx)'cosxsinx(cosx)']2cos2x

发生错误的原因是(sin2x)是对自变量x求导，而不是对2x求导。 下面我们给出复合函数的求导法则 复合函数的求导规则 如果u'g(x)在点x处可导，而yf(u)在点ug(x)可导，则复合函数yf[g(x)]在点x可导，

且其导数为

dydydyduf'(u)g'(x)或（其中u为中间变量） dxdxdudxf(y)在区间Iy内单调、可导且f'(y)0，则它的反函数yf1(x)在区间

1dy1或

f'(y)dxdxdy

反函数求导法则 如果函数xIx{x|xf(y),yIy}内也可导，且[f1(x)]'上述结论可简单地说成：反函数的导数等于直接函数导数的倒数。 例：求

yarcsinx的导数。

解：此函数的反函数为xsiny，故x'cosy则：

y'1111x'cosy1sin2y1x2例：求

yarctanx的导数

解：此函数的反函数为xtan 高阶导数

y，故x'sec2y则：y'1111x'sec2y1tan2y1x2

我们知道，在物理学上变速直线运动的速度v(t)是位置函数s(t)对时间t 的导数，即：v而加速度a 又是速度v 对时间t 的变化率，即速度v 对时间t 的导数：a这种导数的导数

ds ， dtdvdds''() ，或a(s)。 dtdtdtdds()叫做s 对t 的二阶导数。下面我们给出它的数学定义： dtdt定义：函数

yf(x)的导数y'f'(x)仍然是x 的函数.我们把y'f'(x)的导数叫做函数yf(x)

\"d2y的二阶导数，记作y或

dx2d2yddy().相应地，把yf(x)的导数，即：y(y) 或

dx2dxdx\"''y'f'(x)叫做yf(x)的一阶导数。类似地，二阶导数的导数，叫做三阶导数，三阶导数的导数，叫做

四阶导数，

，一般地(n1)导数的导数叫做n阶导数。

二阶及二阶以上的导数统称高阶导数。由此可见，求高阶导数就是多次接连地求导，所以，在求高阶 导数时可运用前面所学的求导方法。 例：求对数函数

yln(1x)的n阶导数。

解：

y'1112123\"'(4),y\",y,y1x(1x)2(1x)3(1x)4y(n)(1)n1(n1)!(1x)nn一般地，可得

莱布尼茨（Leibniz)公式：(uv) 隐函数及其求导法则

knkkCnuv

k0n 我们知道用解析法表示函数，可以有不同的形式.若函数y 可以用含自变量x 的算式表示，像

ysinx，

y13x 等，这样的函数叫显函数.前面我们所遇到的函数大多都是显函数.

一般地，如果方程F(x,y)0中，令x 在某一区间内任取一值时，相应地总有满足此方程的则我们就说方程F(x,y)0在该区间上确定了x的隐函数的显化。

注：有些隐函数并不是很容易化为显函数的 隐函数的求导

若已知F(x,y)0，求

y值存在，

y.把一个隐函数化成显函数的形式，叫做隐函数

dydx时，一般按下列步骤进行求解：

a)：若方程F(x,y)0，能化为yf(x)的形式，则用前面我们所学的方法进行求导；

yf(x)的形式，则是方程两边对x进行求导，并把y看成x的函

b)：若方程F(x,y)0，不能化为数

yf(x)，用复合函数求导法则进行。

例：已知x2y2xy1，求

dydx

解：此方程不易显化，故运用隐函数求导法。两边对

x进行求导，

d2ddyy2x(xy2xy)(1)02x2yy'(yxy')0y' dxdxdx2yx 注：我们对隐函数两边对x进行求导时，一定要把变量进行求导。

有些函数在求导数时，若对其直接求导有时很不方便，像对某些幂函数进行求导时，有没有一种比较直观的方法呢？下面我们再来学习一种求导的方法：对数求导法 对数求导法

对数求导的法则：根据隐函数求导的方法，对某一函数先取函数的自然对数，然后在求导。注：此方法特别适用于幂函数的求导问题。 例：已知

y看成x的函数，然后对其利用复合函数求导法则

yxsinx(x0)，求y'

解：此题若对其直接求导比较麻烦，我们可以先对其两边取自然对数，然后再把它看成隐函数进行求导，就比较简单些。如下 先取两边对数：lnysinxlnx，把其看成隐函数，再两边求导

1'sinxycosxlnx yx因为

yxsinx，所以y'y(cosxlnxsinxsix)xsinx(cosxlnx) xx 参数方程求导法 一般地，若由参数方程{x(t)确定y与x间的函数关系

y(t)dydydtdy1'(t)' 则根据复合函数的求导法则与反函数的求导法则有：

dxdxdtdxdt(t)dtdydydt上式也可写成 dxdxdt如果x(t)，y(t)还是二阶可导的，那么又可以得到函数的二阶导数公式

d2yddyd'(t)dt\"(t)'(t)'(t)\"(t)1()(')' 2'2dxdxdxdt(t)dx(t)(t)d2y\"(t)'(t)'(t)\"(t)即 dx2'3(t)例：计算由摆线的参数方程{xa(tsint)所确定的函数yy(x)的二阶导数

ya(1cost)dydydtasintsintt解：cos(t2n,nZ)

dxdxa(1cost)1cost2dtd2ydt1111(cos) (t2n,nZ) 2dx2dt2dxa(1cost)a(1cost)2t2sindt2 函数的微分

学习函数的微分之前，我们先来分析一个具体问题：一块正方形金属薄片受温度变化的影响时，其边 长由x0 变到了x0+△x，则此薄片的面积改变了多少？ 解答：设此薄片的边长为x，面积为可以看成是当自变量

2A,则A是x的函数：Ax0x0取的增量

2，薄片受温度变化的影响面积的改变量。

x从

x时，函数

A相应的增量

A，即：

A(x0x)2x02x0x(x)2。从上式我们可以看出，A分成两部分，第一部分2x0x是x的线性函数，即下图中红色部分；第二部分(x)2即图中的黑色部分，

当x0 时，它是x的高阶无穷小，表示为：o(x)

由此我们可以发现，如果边长变化的很小时，面积的改变量可以近似的用地一部分来代替。下面我们 给出微分的数学定义：

函数微分的定义：设函数在某区间内有定义，x0 及x0x在这区间内，若函数的增量可表示为

yAxo(x)，其中A是不依赖于x的常数，o(x) 是x的高阶无穷小，则称函数yf(x)

在点 x0可微的。Ax叫做函数

记作dy，即： yf(x)在点x0相应于自变量增量x的微分，dyAx。

通过上面的学习我们知道：微分dy是自变量改变量x的线性函数，dy与y 的差o(x)是关于x 的高阶无穷小量，我们把dy 称作y的线性主部。于是我们又得出：当x0时，y号为：

dy.导数的记

dyf'(x)，现在我们可以发现，它不仅表示导数的记号，而且还可以表示两个微分的比值(把x看dx且当f(x)在点x0可微时，f(x)在点x0可微的充分必要条件是函数f(x)在点x0可导，

成dx,即:定义自变量的增量等于自变量的微分) 由此我们得出：函数其微分一定是dyf'(x0)x。

微分形式不变性 设

'dxf'(u)'(x)dx， yf(u),u(x)，则复合函数yf[(x)]的微分为：dyyx由于'(x)dxdu，故我们可以把复合函数的微分写成dyf'(u)du

由此可见，无论u是自变量还是中间变量，y把这一性质称为微分形式不变性 微分的几何意义 可微函数

f(u)的微分dy总可以用f'(u)与du的乘积来表示，我们

yf(x)在点x0点的微分是当自变量x取得增量x时，曲线yf(x)在点x0的切线的纵坐标

的增量。

基本初等函数的微分公式（自己归纳总结） 常数和基本初等函数的导数公式（自己归纳总结）

复合函数的微分法则就是前面我们学到的微分形式不变性，在此不再详述。